量子天線

第一章 分析量子天線所需的基本量子電動(dòng)力學(xué)
1.1 簡介
1.2 本書要討論的問題
1.3 電磁場的 Lagragian 拉格郎日密度
1.4 在特殊相對關(guān)系中的電場和磁場
1.5 電動(dòng)力學(xué)中的標(biāo)準(zhǔn)位置和動(dòng)量場
1.6 電動(dòng)力學(xué)中的物質(zhì)場
1.7 電動(dòng)力學(xué)中的狄拉克括號
1.8 電磁場中的哈密頓量
1.9 與電流場和電磁場之間的相互作用相關(guān)的哈密頓量
1.10 電磁場在動(dòng)量旋轉(zhuǎn)域及創(chuàng)生和湮沒算符場中的玻色子對易關(guān)系
1.11 庫侖規(guī)范中的電動(dòng)力學(xué)
1.12 狄拉克第二量子化場
1.13 電磁場中的狄拉克方程及應(yīng)用擾動(dòng)理論的近似解
1.14 狄拉克電流的電磁擾動(dòng)
第二章 作用在量子天線上的重力場效應(yīng)及非 Abeliana 基本理論
2.1 光子路徑的重力場效應(yīng)
2.2 重力場與光子場的相互作用
2.3 重力場對光子傳播算子的作用效應(yīng)的量子描述
2.4 重力場背景下，在重力場和電磁場量子天線的混合中的電子與正電子
2.5 在重力場和量子白噪聲光子量場中的 Dirac 方程，其中量子白噪聲光子量場是以 Hudson - Parthasarathy 公式來描述的
2.6 非阿貝爾規(guī)范理論的 Dirac - Yang - Mills 電流密度
2.7 Dirac 括號
2.8 SL (2,R) 的 Harish - Chanda 離散級數(shù)表示，及其在 Lorentz 平面變換中模式識別中的應(yīng)用
2.9 由入射電磁場在天線上感應(yīng)的表面電流密度，推算出天線表形狀。其中表面電流密度由 Pocklington 積分方程確定。此積分方程由設(shè)總的入射與散射場之和在天線表面的切向電場為零而導(dǎo)出
2.10 當(dāng)一量子電磁場入射到量子天線表面，量子天線表面感應(yīng)出的電流密度算子
2.11 第二量子化狄拉克場的綜述
2.12 電子傳播子的計(jì)算
2.13 狄拉克粒子的量子力學(xué)隧穿，它以臨界半徑進(jìn)入 Schwarzchild 黑洞
2.14 超對稱 - 由基本粒子的搭檔組成的天線中的超對稱電流
第三章 如同量子天線的導(dǎo)電液體
3.1 這是一短期課程，內(nèi)容與非相對論和相對論流體動(dòng)力學(xué)基礎(chǔ)及天線理論應(yīng)用相關(guān)
3.2 二維導(dǎo)電流體的流動(dòng)
3.3 求解流體力學(xué)方程的有限元法
3.4 無壓力，不可壓縮流體動(dòng)力學(xué)，僅為一無散的單流函數(shù)矢量場
3.5 由隨機(jī)外力驅(qū)動(dòng)的流體
3.6 相對論流體，張量方程
3.7 廣義相對論流體，特解
3.8 利用擾動(dòng)流體動(dòng)力學(xué)，色散關(guān)系的星系演化。無擾動(dòng)度規(guī)為對應(yīng)于均勻各向同性宇宙的羅伯遜 - 沃克度規(guī)
3.9 磁動(dòng)流體力學(xué) —— 磁場的擴(kuò)散和旋度
3.10 使用擾動(dòng)牛頓流體的銀河方程
3.11 繪制流體粒子的軌跡
3.12 流體湍流的統(tǒng)計(jì)理論，速度場矩方程，柯爾莫戈洛夫 - 奧布科夫譜
3.13 利用基于離散化和擴(kuò)展卡爾曼濾波的離散空間速度測量來估計(jì)受隨機(jī)力作用的流體速度場
3.14 量子流體動(dòng)力學(xué)。通過引入輔助拉格朗日乘子來量化流體速度場
3.15 流體動(dòng)力學(xué)最優(yōu)控制問題
3.16 簡單排除模型的流體動(dòng)力學(xué)尺度限制
3.17 附錄：適用于柱坐標(biāo)和球極坐標(biāo)的正交曲線坐標(biāo)系的完整流體動(dòng)力學(xué)方程
第四章 移動(dòng)中的量子機(jī)器人其載有如同量子天線上的狄拉克電流
4.1 經(jīng)典和量子機(jī)器人與天線理論應(yīng)用的短期課程
4.2 一個(gè)互動(dòng)機(jī)器人的流體
4.3 機(jī)器人中的干擾觀測器
4.4 連接到一具有阻尼系統(tǒng)的彈簧上的機(jī)器人
第五章 使用電子，正電子和光子和量子信息理論及量子隨機(jī)濾波的量子門設(shè)計(jì)
5.1 這是一門關(guān)于量子門、量子計(jì)算和量子信息與天線理論應(yīng)用相關(guān)的短期課程
5.2 Baker - Campbell - Hausdor 公式，A，B 是兩個(gè) nxn 矩陣
5.3 Yang - Mills 輻射場 (一個(gè)近似)
5.4 用于估計(jì)電子在外磁場中的自旋的 Belavkin 濾波器。我們假設(shè)磁場是 B0 (t)∈R3
第六章 使用洛倫茲群表示的運(yùn)動(dòng)圖像域模式分類
6.1 SL (2，C)，SL (2，R) 及圖像處理
第七章 用于天線設(shè)計(jì)的經(jīng)典和量子隨機(jī)優(yōu)化問題及應(yīng)用
7.1 最優(yōu)技術(shù)相關(guān)課程
7.2 優(yōu)化理論中的群理論技術(shù)
7.3 計(jì)算電子、正電子和光子散射振幅的費(fèi)曼圖解法
第八章 量子波導(dǎo)及諧振腔
8.1 量子波導(dǎo)
第九章 基于 Hudson - Parthasarathy 微積分的經(jīng)典和量子濾波和控制，以及濾波器設(shè)計(jì)方法
9.1 量子噪聲破壞下的電子自旋估計(jì)和量子傅里葉變換狀態(tài)估計(jì) Belavkin 濾波器和 lu - bouten 控制
9.2 廣義量子濾波及控制
9.3 量子濾波理論中的某些課題
9.4 物理應(yīng)用中的濾波設(shè)計(jì)
第十章 濾波和控制中的腔體和波導(dǎo)中的量子場的相互作用
10.1 放置在強(qiáng)重力場臨近處的波導(dǎo)
10.2 與重力場中的波導(dǎo)和腔體相關(guān)的一些研究課題
10.3 在 Ornstein - Uhlenbeck 過程中驅(qū)動(dòng)放大器晶體管參