實(shí)驗(yàn)沖擊波物理導(dǎo)引

第1章　緒論
　1.1　沖擊波物理和狀態(tài)方程研究的意義
1.2　流體模型近似與沖擊波壓縮的守恒方程
1.2.1　流體模型近似
1.2.2 沖擊波壓縮的守恒方程
1.3　高壓物態(tài)方程的實(shí)驗(yàn)研究方法
1.3.1　動(dòng)高壓加載技術(shù)
1.3.2　實(shí)驗(yàn)測(cè)量方法
1.4　特征線理論基礎(chǔ)
1.4.1 小擾動(dòng)傳播的守恒方程
1.4.2　特征線方程的導(dǎo)出
1.5　本書(shū)討論的范圍
第2章　沖擊絕熱線的實(shí)驗(yàn)測(cè)量
2.1　沖擊絕熱線的走向
2.1.1　沖擊波速度與粒子速度關(guān)系的5種基本類(lèi)型
2.1.2　極端高壓下金屬材料沖擊絕熱線的走向
2.2　沖擊絕熱線的基本性質(zhì)
2.2.1 沖擊絕熱線是從同一始態(tài)出發(fā)的沖擊壓縮終態(tài)的軌跡
2.2.2　沖擊波壓縮的總功平均分配給比內(nèi)能和比動(dòng)能
2.2.3　沖擊壓縮的熵增
2.2.4　從同一始態(tài)出發(fā)的主沖擊絕熱線與等熵線在始點(diǎn)二階相切
2.2.5 沿著主沖擊絕熱線的聲速
2.2.6　沖擊波速度與波前、波后聲速的關(guān)系
2.2.7 等溫線、等熵線和沖擊絕熱線的相對(duì)位置關(guān)系
2.3　沖擊絕熱線的理論預(yù)估
2.3.1 純凈密實(shí)材料
2.3.2　理想混合物
2.4　疏松材料的沖擊絕熱線
2.5　沖擊絕熱線的實(shí)驗(yàn)測(cè)量方法
2.5.1 沖擊絕熱線的絕對(duì)法測(cè)量——標(biāo)準(zhǔn)材料沖擊絕熱線的建立
2.5.2 沖擊絕熱線的對(duì)比法測(cè)量——阻抗匹配法Ⅰ
2.5.3 沖擊絕熱線的對(duì)比法測(cè)量——阻抗匹配法Ⅱ
2.6　沖擊波在自由面的反射
2.6.1 與沖擊絕熱線相交的等熵線
2.6.2　卸載到零壓時(shí)的比容與聲速
2.6.3 自由面速度
2.6.4　沿著等熵線的溫度
2.7　實(shí)驗(yàn)樣品設(shè)計(jì)的一般原理
2.7.1　邊側(cè)稀疏波的影響
2.7.2　追趕稀疏波的影響
　2.8　利用沖擊絕熱壓縮數(shù)據(jù)建立Gruneisen物態(tài)方程
　　2.8.1 固體冷能的基本形式
2.8.2　利用等溫壓縮實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)構(gòu)建Gruneisen物態(tài)方程
2.8.3 利用沖擊絕熱數(shù)據(jù)構(gòu)建Gruneisen物態(tài)方程
2.8.4 Q、q方去
2.9　等熵絕熱線的一種解析表達(dá)式
第3章　沖擊波溫度測(cè)量
3.1　沖擊波溫度測(cè)量的意義
3.2　透明材料的沖擊波溫度測(cè)量
3.2.1 輻射法測(cè)溫的原理和基本假設(shè)
3.2.2　透明材料的沖擊波溫度測(cè)量
3.3　金屬材料的沖擊波溫度測(cè)量
3.3.1　金屬?zèng)_擊波溫度測(cè)量的主要困難
3.3.2　輻射高溫計(jì)及其標(biāo)定
3.3.3　“樣品／窗口”界面輻射能的確定
3.3.4　“樣品／窗口”界面溫度的確定
3.4　理想界面模型
3.4.1 理想界面模型熱傳導(dǎo)方程的解
3.4.2　沖擊波溫度測(cè)量的樣品設(shè)計(jì)
3.4.3　卸載溫度和沖擊波溫度的導(dǎo)出
3.5　沖擊波溫度的理論預(yù)估
3.5.1 單相區(qū)的沖擊波溫度
3.5.2 固一液混合相區(qū)的狀態(tài)及過(guò)熱卸載模型
3.5.3 利用能量原理判定初始沖擊狀態(tài)所在的相區(qū)
3.6　非理想界面模型
3.6.1 沖擊波與“樣品／窗口”間隙界面的作用
3.6.2　四層介質(zhì)熱傳導(dǎo)模型
3.6.3　使用鍍膜樣品對(duì)沖擊波溫度測(cè)量的影響
3.6.4 沖擊波溫度測(cè)量實(shí)驗(yàn)中基板和鍍膜樣品的設(shè)計(jì)原則
3.6.6　窗口材料高壓熱導(dǎo)率的實(shí)驗(yàn)測(cè)量
第4章　金屬的沖擊熔化
第5章　高壓聲速測(cè)量
第6章　金屬材料在沖擊壓縮下的強(qiáng)度
第7章　準(zhǔn)等熵加載技術(shù)及應(yīng)用
參考文獻(xiàn)